將強磁性材料（包括鐵磁性和亞鐵磁性材料）樣品從剩余磁化強度M=0開始，逐漸增大磁化場的磁場強度H，磁化強度M將隨之沿圖1中OAB曲線增加，直至到達磁飽和狀態(tài)B。現(xiàn)增大H，樣品的磁化狀態(tài)將基本保持不變，因此直線段BC幾乎與H軸平行。當磁化強度到達飽和值Ms時，對應的磁場強度H用Hs表示。OAB曲線稱為起始磁化曲線。

　　此后若減小磁化場，磁化曲線從B點開始并不沿原來的起始磁化曲線返回，這表明磁化強度M的變化滯后于H的變化，這種現(xiàn)象稱為磁滯。當H減小為零時，M并不為零，而等于剩余磁化強度Mr。要使M減到零，必須加一反向磁化場，而當反向磁化場加強到-Hcm時，M才為零，Hcm稱為矯頑力。

如果反向磁化場的大小繼續(xù)增大到-Hs時，樣品將沿反方向磁化到達飽和狀態(tài)E，相應的磁化強度飽和值為-Ms。E點和B點相對于原點對稱。

　　此后若使反向磁化場減小到零，然后又沿正方向增加。樣品磁化狀態(tài)將沿曲線EGKB回到正向飽和磁化狀態(tài)B。EGKB曲線與BNDE曲線也相對于原點O對稱。由此看出，當磁化場由Hs變到-Hs，再從-Hs變到Hs反復變化時，樣品的磁化狀態(tài)變化經(jīng)歷著由BNDEGKB閉合回線描述的循環(huán)過程。曲線BNDEGKB稱為磁滯回線。

　　BC及EF兩段相應于可逆磁化過程，M為H的單值函數(shù)。由于磁滯現(xiàn)象，磁滯回線上任一給定的H，對應有兩個M值。樣品處于哪個磁狀態(tài)，決定于樣品的磁化歷史。可以證明，B-H磁滯回線所包圍的面積正比于在一次循環(huán)磁化中的能量損耗。

　　磁滯回線表示磁場強度周期性變化時，強磁性物質(zhì)磁滯現(xiàn)象的閉合磁化曲線。它表明了強磁性物質(zhì)反復磁化過程中磁化強度M或磁感應強度B與磁場強度H之間的關(guān)系。由于B=μ0(H+M)，若已知一材料的M—H曲線，便可求出其B—H曲線，反之亦然。式中μ0為真空磁導率。